Actividades de fisica

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Lentes delgadas y sus clasificaciones

Una lente delgada es un sistema óptico centrado formado por dos dioptrios, uno de los cuales, al menos, es esférico, y en el que los dos medios refringentes extremos poseen el mismo índice de refracción.

Clasificación de las lentes

Según su forma

Atendiendo a la forma de las superficies que constituyen los dioptrios y, por tanto, según el signo de los radios de curvatura de los dos dioptrios, las lentes pueden ser convergentes o divergentes.

• Lentes convergentes: son más gruesas en su parte central que en los extremos. Según su forma, pueden ser, por orden en la figura:

- biconvexas (r₁ > 0, r₂ < 0),

- planoconvexas (r₁ > 0, r₂ = ∞),

- meniscoconvergentes (r₁ > 0, r₂ > 0 y r₁ < r₂).

Esquemáticamente se representan por una línea acabada en puntas de flecha.

  

Lentes divergentes: son más gruesas en sus extremos que en la parte central. Según su forma, pueden ser, por orden en la figura:

- bicóncavas (r₁ < 0, r₂ > 0),
- planocóncavas (r₁ = ∞, r₂ > 0),
- meniscodivergentes (r₁ > 0, r₂ > 0 y r₁ > r₂).

Esquemáticamente se representan por una línea recta acabada en puntas de flecha invertidas.

Según su grosor

Teniendo en cuenta el grosor de las lentes, éstas se clasifican en delgadas y gruesas.

• Lentes delgadas: su grosor es despreciable en comparación con los radios de curvatura de los dioptrios que las forman. Podemos considerar que [O₁ = O₂] y que ambos polos coinciden en un punto que llamaremos centro óptico o geométrico de la lente, O.

• Lentes gruesas: son aquellas lentes en las que, dado su grosor, no es despreciable la distancia que separa los dos dioptrios que la forman.

En adelante nos referiremos únicamente a las lentes delgadas, cuyo estudio es más simple, tanto en la construcción de las imágenes como en la deducción de las fórmulas cuantitativas.

Ecuación de las lentes delgadas

La superficie de las lentes es esférica. La razón es la facilidad con la que se pule una superficie esférica, con lo que se pueden obtener superficies de gran calidad.

Consideremos una lente delgada biconvexa. Las superficies que la constituyen tienen radios de curvatura r₁ y r₂ respectivamente. Si el índice de refracción de la lente es n (> 1) y que el medio que la rodea es aire, con n = 1. Suponer que la lente es delgada (espesor »0) nos permite considerar las distancias desde el centro óptico de la lente O en vez de desde el vértice V.

Desde el objeto P, que se halla a una distancia s del centro óptico, O, parten rayos luminosos que llegan a la superficie de radio r₁. Sufren una primera refracción que hace que parezcan provenir del punto P’, situado a una distancia S’ de O. La imagen sería virtual y se formaría en P’.

Aplicando la ecuación del dioptrio esférico tenemos 1/S_o + n/S_i´ = (n - 1)/r₁. Sin embargo la imagen no se forma en dicho punto porque los rayos sufren una segunda refracción en la superficie de radio r₂. para converger finalmente en I, donde se forma la imagen a una distancia si de O. Suponemos que en esta segunda refracción los rayos provienen de P’y que el medio incidente es n, mientras que el medio al que se transmiten los rayos es el aire.

Volviendo a aplicar la ecuación del dioptrio esférico se tiene que n/S_o´ + 1/S_i = (1 - n)/r₂. Según el convenio de signos usado en la refracción las distancias objeto (S_o y S _o’) son positivas en el lado de incidencia, mientras que las distancias imagen son negativas
S_o’ = -S_i’ por lo que la ecuación para la segunda superficie puede escribirse así:

n/(-S_i´) + 1/S_i = (1 - n)/r₂

Sumando las dos ecuaciones tenemos 1/S_o + n/S_i = (n - 1).(1/r₁ - 1/r₂). Esto se conoce como la ecuación del fabricante de lentes o fórmula de las lentes delgadas.

Podemos expresar esta ecuación en función de la distancia focal de la lente. Como ya sabemos, una lente delgada presenta dos distancias focales: objeto e imagen. La primera se obtiene haciendo s_i = ∞ y entonces S_o = f_o. La segunda distancia focal (imagen) se halla haciendo s_o = ∞ y entonces s_i = f_i. Al sustituir en cualquiera de los dos casos la expresión obtenida es la misma. Esto quiere decir que en las lentes, la distancia focal objeto e imagen valen lo mismo. Es decir, que podemos escribir:

f = f_o= f_i y 1/f = (n - 1).(1/r₁ - 1/r₂)

que es la ecuación del fabricante de lentes en función de la distancia focal. Comparando las dos expresiones del fabricante de lentes se obtiene:

1/S_o + n/S_i = 1/f

 que es la fórmula gaussiana de las lentes delgadas.

MUY IMPORTANTE: esta ecuación es la misma que usamos con los espejos, pero el criterio de signos es diferente.

Nota: En el caso de que la lente se encuentre inmersa en un medio que no sea el aire, con índice de refracción n’, la ecuación sería idéntica sin más que sustituir el índice de refracción absoluto de la lente, n, por su índice de refracción relativo al medio n _rel = n/n’.

1/f = (n _rel - 1).(1/r₁ - 1/r₂).

Esto quiere decir que el comportamiento convergente o divergente de una lente depende del medio en el que esté inmersa. Ej: Una lente biconvexa se comporta como convergente cuando está en el aire y como divergente si el medio de alrededor tiene un índice de refracción mayor que la lente.

Formación de imágenes en lentes delgadas

 

Vamos a intentar responder a estas preguntas ¿Cómo vemos la imagen de un objeto a través de una lente? ¿En qué condiciones aparece invertida o derecha? ¿Cuándo se observa aumentada o disminuida?
 Utilizaremos la fórmula de Gauss 1/S_o + n/S_i = 1/f

 Realizaremos un trazado o diagrama de rayos:

• Rayo 1: ES paralelo al eje óptico y tras ser refractado en la lente, pasa por el foco imagen de la misma
• Rayo 2: Pasa por el centro óptico de la lente. Desde el punto de vista de las lentes delgadas no sufre desviación alguna y que atraviesa la lente en línea recta.
• Rayo 3: Pasa por el foco anterior a la lente, foco objeto y tras ser refractado en la lente, emerge paralelo al eje óptico.

Si observamos la figura y utilizamos la aproximación paraxial

θ = h/S_o´
θ = -h´/S_i
y por tanto el aumento de la imagen es [h´/h = -S_i/S_o.] Un aumento negativo significa que la imagen resulta invertida.

Imagen de un objeto visto a través de lentes biconvexas

• Posición del objeto entre el ∞ y 2f.

Lente convergente

Imagen real, invertida y disminuida y entre f y 2f.

• Posición del objeto a una distancia S_o = 2f.

Lente convergente

Imagen real, invertida y de tamaño natural en 2f.

• Posición del objeto a una distancia S_o comprendida entre f y 2f.

Lente convergente

Imagen real, invertida y aumentada, entre el ∞ y 2f

• Posición a una distancia S_o = f.

Lente convergente

Imagen en el ∞. Se ve un borrón.

• Posición a una distancia S_o < f.

Lente convergente

Imagen virtual, derecha y aumentada.

• Imagen de un objeto con lentes bicóncavas.

Lente divergente

Sabemos que 1/f = (n - 1).(1/r1 - 1/r2) Como r1 es negativo y r2 positivo, f es negativo, es decir que: 1/Si = 1/f - 1/So → Si < 0. Imagen siempre virtual.

LA LEY DE SNELL

La ley de Snell (también llamada ley de Snell-Descartes) es una fórmula utilizada para calcular el ángulo de refracción de la luz al atravesar la superficie de separación entre dos medios de propagación de la luz (o cualquier onda electromagnética) con índice de refracción distinto. El nombre proviene de su descubridor, el matemático holandés Willebrord Snel van Royen (1580-1626). La denominaron "Snell" debido a su apellido pero le pusieron dos "l" por su nombre Willebrord el cual lleva dos "l".

La misma afirma que el producto del índice de refracción por el seno del ángulo de incidencia es constante para cualquier rayo de luz incidiendo sobre la superficie separatriz de dos medios. Aunque la ley de Snell fue formulada para explicar los fenómenos de refracción de la luz se puede aplicar a todo tipo de ondas atravesando una superficie de separación entre dos medios en los que la velocidad de propagación de la onda varíe.

 

Índice de Refracción

Se define el índice de refracción como la velocidad de la luz en el vacío, dividido por la velocidad de la luz en el medio.

Abajo se dan los índices de refracción de algunas sustancias comunes. Una descripción mas completa de los índices se dá para los vidrios ópticos. Los valores dados son aproximados y no tienen en cuenta las dispersión, que son las pequeñas variaciones del índice con la longitud de onda de la luz.

                                                                                      

Material	n	Material	n
Vacuum	1.000	Ethyl alcohol	1.362
Air	1.000277	Glycerine	1.473
Water	4/3	Ice	1.31
Carbon disulfide	1.63	Polystyrene	1.59
Methylene iodide	1.74	Crown glass	1.50-1.62
Diamond	2.417	Flint glass	1.57-1.75

 

La Refracción y el Ojo

La refracción es el fenómeno que hace posible la formación de imágenes por el ojo, así como por las cámaras y por otros sistemas de lentes.

La mayor parte de la refracción en el ojo, tiene lugar en la primera superficie, ya que la transición desde el aire hasta la córnea, supone el mayor cambio que experimenta la luz en el índice de refracción. Alrededor del 80% de la refracción ocurre en la córnea y alrededor del 20% en el interior de la lente cristalina.

Aunque la lente interior representa la porción mas pequeña de la refracción, constituye el órgano capaz de acommodar el foco del ojo para la visión de los objetos cercanos. En un ojo normal, la lente interior puede cambiar la longitud focal total del ojo en un 7-8%.

Los defectos del ojo común se llaman a menudo "errores de refracción", y pueden ser corregidos normalmente por simples lentes de compensación.